Электрическая цепь переменного тока с индуктивным элементом
В электрической цепи катушки индуктивности L
(рис. 28, а), подключенной к источнику синусоидального напряжения, возникает синусоидальный ток
.
Синусоидальный ток i
в витках катушки с индуктивностью
L
возбуждает магнитное поле; эта связь характеризуется потокосцеплением , откуда следует, что
.
Здесь — амплитуда магнитного потока.
Таким образом, при синусоидальном токе на участке цепи с индуктивностью L
, магнитный поток Ф также синусоидальный и совпадает по фазе с током
i
.
Совпадают по фазе также векторы тока и магнитного потока. , показанные на векторной диаграмме (рис. 28, б).
Электрические цепи однофазного переменного тока
Рис.5.4
Активное сопротивление больше омического из-за явления поверхностного эффекта. Поверхностный эффект заключается в том, что ток вытесняется из центральных частей к периферии сечения проводника.
Индуктивная катушка в цепи синусоидального тока
Сначала рассмотрим идеальную индуктивную катушку, активное сопротивление которой равно нулю. Пусть по идеальной катушке с индуктивностью L протекает синусоидальный ток . Этот ток создает в индуктивной катушке переменное магнитное поле, изменение которого вызывает в катушке ЭДС самоиндукции
(5.9)
Эта ЭДС уравновешивается напряжением, подключенным к катушке: u = eL = 0.
(5.10)
Таким образом, ток в индуктивности отстает по фазе от напряжения на 90o из-за явления самоиндукции. Уравнение вида (6.10) для реальной катушки, имеющей активное сопротивление R, имеет следующий вид:
(5.11)
Анализ выражения (6.11) показывает, что ЭДС самоиндукции оказывает препятствие (сопротивление) протеканию переменного тока, из-за чего ток в реальной индуктивной катушке отстает по фазе от напряжения на некоторый угол φ (0o< φ < 90o), величина которого зависит от соотношения R и L. Выражение (6.11) в комплексной форме записи имеет вид:
(5.12)
где ZL — полное комплексное сопротивление индуктивной катушки ; ZL — модуль комплексного сопротивления; — начальная фаза комплексного сопротивления; — индуктивное сопротивление (фиктивная величина, характеризующая реакцию электрической цепи на переменное магнитное поле). Полное сопротивление индуктивной катушки или модуль комплексного сопротивления
.
Комплексному уравнению (6.12) соответствует векторная диаграмма (рис.5.5).
Рис. 6.5
Из анализа диаграммы видно, что вектор напряжения на индуктивности опережает вектор тока на 90o. В цепи переменного тока напряжения на участках цепи складываются не арифметически, а геометрически. Если мы поделим стороны треугольника напряжений на величину тока Im, то перейдем к подобному треугольнику сопротивлений (рис. 5.6).
Из треугольника сопротивлений получим несколько формул: ; ; Рис. 5.6
;
; .
Емкость в цепи синусоидального тока
Если к конденсатору емкостью C подключить синусоидальное напряжение, то в цепи протекает синусоидальный ток
;
. (5.13)
Из анализа выражений 5.13 следует, что ток опережает напряжение по фазе на 90o.
Выражение (5.13) в комплексной форме записи имеет вид:
, (5.14)
где — емкостное сопротивление, фиктивная расчетная величина, имеющая размерность сопротивления.
Если комплексное сопротивление индуктивности положительно , то комплексное сопротивление емкости отрицательно
.
На рис. 6.7 изображена векторная диаграмма цепи с емкостью. Вектор тока опережает вектор напряжения на 90o.
Рис. 5.7
Последовательно соединенные реальная индуктивная катушка и конденсатор в цепи синусоидального тока
Катушка с активным сопротивлением R
и индуктивностью
L
и конденсатор емкостью
С
включены последовательно (рис.5.8). В схеме протекает синусоидальный ток
.
Определим напряжение на входе схемы. В соответствии со вторым законом Кирхгофа,
(5.15)
Подставим эти формулы в уравнение (5.15). Получим:
(5.16)
Из выражения (5.16) видно: напряжение в активном сопротивлении совпадает по фазе с током, напряжение на индуктивности опережает по фазе ток на 90o, напряжение по емкости отстает по фазе от тока на 90o. Запишем уравнение 5.16) в комплексной форме:
(5.17)
Рис. 5.8
Поделим левую и правую части уравнения (6.17) на √2. Получим уравнение для комплексов действующих значений токов и напряжений
, (5.18)
где — комплексное сопротивление цепи; — модуль комплексного сопротивления, или полное сопротивление цепи; — начальная фаза комплексного сопротивления.
При построении векторных диаграмм цепи рассмотрим три случая.
- XL > XC, цепь носит индуктивный характер. Векторы напряжений на индуктивности и емкости направлены в противоположные стороны, частично компенсируют друг друга. Вектор напряжения на входе схемы опережает вектор тока (рис5.9).
- Индуктивное сопротивление меньше емкостного. Вектор напряжения на входе схемы отстает от вектора тока. Цепь носит емкостный характер (рис.5.10).
- Индуктивное и емкостное сопротивления одинаковы. Напряжения на индуктивности и емкости полностью компенсируют друг друга. Ток в цепи совпадает по фазе с входным напряжением. В электрической цепи наступает режим резонансного напряжения (рис.5.11).
Ток в резонансном режиме достигает максимума, так как полное сопротивление (z)
цепи имеет минимальное значение.
Условие возникновения резонанса: , отсюда резонансная частота равна
.
Из формулы следует, что режима резонанса можно добиться следующими способами:
- изменением частоты;
- изменением индуктивности;
- изменением емкости.
В резонансном режиме входное напряжение равно падению напряжения в активном сопротивлении. На индуктивности и емкости схемы могут возникнуть напряжения, во много раз превышающие напряжение на входе цепи. Это объясняется тем, что каждое напряжение равно произведению тока I0 (а он наибольший), на соответствующее индуктивное или емкостное сопротивление (а они могут быть большими).
.
Рис. 5.9 Рис. 5.10 Рис. 5.11
Параллельно соединенные индуктивность, емкость и активное сопротивление в цепи синусоидального тока
К схеме на рис. 5.12 подключено синусоидальное напряжение . Схема состоит из параллельно включенных индуктивности, емкости и активного сопротивления. Определим ток на входе схемы.
В соответствии с первым законом Кирхгофа: ,(6.19) где — активная проводимость.
Рис.5.12
Подставим эти формулы в уравнение (5.19). Получим:
,(5.20)
где — индуктивная проводимость; — емкостная проводимость.
Из уравнения (5.20) видно, что ток в ветви с индуктивностью отстает по фазе от напряжения на 90o, ток в ветви с активным сопротивлением совпадает по фазе с напряжением, ток в ветви с емкостью опережает по фазе напряжение на 90o. Запишем уравнение (6.20) в комплексной форме.
,(5.21)
где — комплексная проводимость; — полная проводимость; — начальная фаза комплексной проводимости.
Построим векторные диаграммы, соответствующие комплексному уравнению (5.21).
Рис. 5.13 Рис. 5.14 Рис. 5.15
В схеме на рис. 5.12 может возникнуть режим резонанса токов. Резонанс токов возникает тогда, когда индуктивная и емкостная проводимости одинаковы. При этом индуктивный и емкостный токи, направленные в противоположные стороны, полностью компенсируют друг друга. Ток в неразветвленной части схемы совпадает по фазе с напряжением. Из условия возникновения резонанса тока получим формулу для резонансной частоты тока
.
В режиме резонанса тока полная проводимость цепи — минимальна, а полное сопротивление — максимально. Ток в неразветвленной части схемы в резонансном режиме имеет минимальное значение. В идеализированном случае R = 0,
и .
Ток в неразветвленной части цепи I = 0. Такая схема называется фильтр — пробкой.
Резонансный режим в цепи, состоящей из параллельно включенных реальной индуктивной катушки и конденсатора
Комплексная проводимость индуктивной ветви
где — активная проводимость индуктивной катушки; — полное сопротивление индуктивной катушки; — индуктивная проводимость катушки; — емкостная проводимость второй ветви.
В режиме резонансов токов справедливо уравнение:
или
Из этого уравнения получим формулу для резонанса частоты
(5.22)
На рисунке 5.16 изображена векторная диаграмма цепи в резонансном режиме.
Вектор тока I2 опережает вектор напряжения на 90o. Вектор тока I1 отстает от вектора напряжения на угол φ,
где .
Разложим вектор тока I1 на две взаимно перпендикулярные составляющих, одна из них, совпадающая с вектором напряжения, называется активной составляющей тока Iа1, другая — реактивной составляющей тока Iр1.
Рис. 5.16
В режиме резонанса тока реактивная составляющая тока Iр1 и емкостный ток I2 , направленные в противоположные стороны, полностью компенсируют друг друга, активная составляющая тока Iа1 совпадает по фазе с напряжением (рис. 5.17). Ток I в неразветвленной части схемы совпадает по фазе с напряжением.
Рис. 5.17
Мощность в цепи синусоидального тока
Мгновенной мощностью называют произведение мгновенного напряжения на входе цепи на мгновенный ток. Пусть мгновенные напряжение и ток определяются по формулам:
Тогда
(5.23)
Среднее значение мгновенной мощности за период
Из треугольника сопротивлений , а .
Получим еще одну формулу:
.
Среднее арифметическое значение мощности за период называют активной мощностью и обозначают буквой P. Эта мощность измеряется в ваттах и характеризует необратимое преобразование электрической энергии в другой вид энергии, например, в тепловую, световую и механическую энергию. Возьмем реактивный элемент (индуктивность или емкость). Активная мощность в этом элементе , так как напряжение и ток в индуктивности или емкости различаются по фазе на 90o. В реактивных элементах отсутствуют необратимые потери электрической энергии, не происходит нагрева элементов. Происходит обратимый процесс в виде обмена электрической энергией между источником и приемником. Для качественной оценки интенсивности обмена энергией вводится понятие реактивной мощности Q. Преобразуем выражение (5.23):
где — мгновенная мощность в активном сопротивлении;
— мгновенная мощность в реактивном элементе (в индуктивности или в емкости). Максимальное или амплитудное значение мощности p2 называется реактивной мощностью
,
где x — реактивное сопротивление (индуктивное или емкостное). Реактивная мощность, измеряемая в вольтамперах реактивных, расходуется на создание магнитного поля в индуктивности или электрического поля в емкости. Энергия, накопленная в емкости или в индуктивности, периодически возвращается источнику питания. Амплитудное значение суммарной мощности p = p1 + p2 называется полной мощностью. Полная мощность, измеряемая в вольтамперах, равна произведению действующих значений напряжения и тока:
,
где z — полное сопротивление цепи. Полная мощность характеризует предельные возможности источника энергии. В электрической цепи можно использовать часть полной мощности
,
где — коэффициент мощности или «косинус «фи».
Коэффициент мощности является одной из важнейших характеристик электротехнических устройств. Принимают специальные меры к увеличению коэффициента мощности. Возьмем треугольник сопротивлений и умножим его стороны на квадрат тока в цепи. Получим подобный треугольник мощностей (рис. 6.18).
Из треугольника мощностей получим ряд формул:
, ,
Рис.5.18 , . При анализе электрических цепей символическим методом используют выражение комплексной мощности, равное произведению комплексного напряжения на сопряженный комплекс тока. Для цепи, имеющей индуктивный характер (R-L цепи)
,
где — комплекс напряжения; — комплекс тока; — сопряженный комплекс тока; — сдвиг по фазе между напряжением и током. , ток как в R-L цепи, напряжение опережает по фазе ток.
Вещественной частью полной комплексной мощности является активная мощность. Мнимой частью комплексной мощности — реактивная мощность. Для цепи, имеющей емкостной характер (R-С цепи), . Ток опережает по фазе напряжение.
.
Активная мощность всегда положительна. Реактивная мощность в цепи, имеющей индуктивный характер, — положительна, а в цепи с емкостным характером — отрицательна.
Баланс мощностей
Для схемы на рис.5.19 запишем уравнение по второму закону Кирхгофа. Умножим левую и правую части уравнения на сопряженный комплекс тока
где — результирующее реактивное сопротивление; I2- квадрат модуля тока.
где — полная комплексная, активная и реактивная мощности источника питания.
где — активная и реактивная мощности, потребляемые элементами схемы.
Получим уравнение
. (5.24)
Рис. 5.19
Два комплексных числа равны, если равны по отдельности их вещественные и мнимые части, следовательно уравнение (6.24) распадается на два:
.(5.25)
Полученные равенства выражают законы сохранения активных и реактивных мощностей.
Согласованный режим работы электрической цепи. Согласование нагрузки с источником
В схеме на рис. 6.20 — полное, активное и реактивное сопротивления источника ЭДС, — полное, активное и реактивное сопротивления нагрузки. Активная мощность может выделяться только в активных сопротивлениях цепи переменного тока. Активная мощность, выделяемая в нагрузке,
.(5.26)
Активная мощность, развиваемая генератором
. Коэффициент полезного действия для данной схемы:
.
Рис. 5.20
Из формулы (5.26) видно, что выделяемая в нагрузке мощность будет максимальной, когда знаменатель минимален. Последнее имеет место при , т.е. при . Это означает, что реактивные сопротивления источника и нагрузки должны быть одинаковы по модулю и иметь разнородный характер. При индуктивном характере реактивного сопротивления источника реактивное сопротивление нагрузки должно быть емкостным и наоборот.
.(5.27)
Установим условие, при котором от источника к нагрузке будет передаваться наибольшая мощность.
.
отсюда .
От источника к нагрузке передается наибольшая мощность, когда
. .(5.28)
Величина наибольшей мощности
.
Режим передачи наибольшей мощности от источника к нагрузке называется согласованным режимом, а подбор сопротивлений согласно равенствам (6.28) — согласованием нагрузки с источником.
В согласованном режиме
.
Половина мощности теряется внутри источника. Поэтому согласованный режим не используется в силовых энергетических цепях. Этот режим используют в информационных цепях, где мощности могут быть малыми, и решающими являются не соображения экономичности передачи сигнала, а максимальная мощность сигнала в нагрузке.
к оглавлению ТОЭЭ ТЭЦ РиЭКТ Метрология Реальная физика Сверхпроводимость
Знаете ли Вы,
что в 1974 — 1980 годах профессор Стефан Маринов из г. Грац, Австрия, проделал серию экспериментов, в которых показал, что Земля движется по отношению к некоторой космической системе отсчета со скоростью 360±30 км/с, которая явно имеет какой-то абсолютный статус. Естественно, ему не давали нигде выступать и он вынужден был начать выпуск своего научного журнала «Deutsche Physik», где объяснял открытое им явление. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
Индуктивный элемент в цепи переменного тока векторная диаграмма
§ 54. Индуктивность в цепи переменного тока
Прохождение электрического тока по проводнику или катушке сопровождается появлением магнитного поля. Рассмотрим электрическую цепь переменного тока (рис. 57, а), в которую включена катушка индуктивности, имеющая небольшое количество витков проволоки сравнительно большого сечения, активное сопротивление которой можно считать практически равным нулю. Под действием э. д. с. генератора в цепи протекает переменный ток, возбуждающий переменный магнитный поток. Этот поток пересекает «собственные» витки катушки и в ней возникает электродвижущая сила самоиндукции
где L
— индуктивность катушки;
— скорость изменения тока в ней. Электродвижущая сила самоиндукции, согласно правилу Ленца, всегда противодействует причине, вызывающей ее. Так как э. д. с. самоиндукции всегда противодействует изменениям переменного тока, вызываемым э. д. с. генератора, то она препятствует прохождению переменного тока. При расчетах это учитывается по индуктивному сопротивлению, которое обозначается XL
и измеряется в омах.
Таким образом, индуктивное сопротивление катушки XL
, зависит от величины э. д. с. самоиндукции, а следовательно, оно, как и э. д. с. самоиндукции, зависит от скорости изменения тока в катушке (от частоты ω) и от индуктивности катушки
L
XL
= ω
L
, (58)
где XL
— индуктивное сопротивление,
ом
; ω — угловая частота переменного тока,
рад/сек
;
L
— индуктивность катушки,
гн
. Так как угловая частота переменного тока ω = 2π
f
, то индуктивное сопротивление
